ОБЪЁМНЫЙ РЕЗОНАТОР

ОБЪЁМНЫЙ РЕЗОНАТОР, колебательная система сверхвысоких частот, аналог колебательного контура, представляет собой объём, заполненный диэлектриком (в большинстве случаев воздухом) и ограниченный проводящей поверхностью либо пространством с иными электрич. и магнитными свойствами. Наибольшее распространение имеют полые О. р. - полости, ограниченные металлич. стенками. Форма ограничивающей поверхности О. р. в общем случае может быть произвольной, однако практич. распространение (в силу простоты конфигурации электромагнитного поля, простоты расчёта и изготовления) получили О. р. нек-рых простейших форм. К ним относятся круглые цилиндры, прямоугольные параллелепипеды, тороиды, сферы и др. Нек-рые типы О. р. удобно рассматривать как отрезки полых или диэлектрич. волноводов (см. Радиоволновод), ограниченные двумя параллельными плоскостями.

Задача о собственных колебаниях электромагнитного поля в О. р. сводится к решению Максвелла уравнений с соответствующими граничными условиями. Процесс накопления электромагнитной энергии в О. р. можно пояснить на след. примере: если между двумя параллельными отражающими плоскостями к.-л. образом возбуждается плоская волна, распространяющаяся перпендикулярно к ним, то при достижении одной из плоскостей волна полностью отразится от неё. Многократное отражение от обеих плоскостей приводит к образованию волн, распространяющихся в противоположных направлениях и интерферирующих друг с другом. Если расстояние между плоскостями L = пЛ/2 (Л - длина волны, а га - целое число), то интерференция волн приводит к образованию стоячей волны (рис. 1), амплитуда к-рой при многократном отражении сильно возрастает; в пространстве между плоскостями будет накапливаться электромагнитная энергия, подобно тому, как это происходит при резонансе в колебательном контуре.

Рис. 1. Образование стоячей волны в пространстве между двумя параллельными плоскостями в результате интерференции прямой и отражённых волн.

Свободные колебания в О. р. при отсутствии потерь энергии могут существовать неограниченно долгое время. Однако в действительности потери энергии в О. р. неизбежны. Переменное магнитное поле индуцирует на внутр. стенках О. р. электрич. токи, к-рые нагревают стенки, что и приводит к потерям энергии (потери на проводимость). Кроме того, если в стенках О. р. есть отверстия, к-рые пересекают линии тока, то вне О. р. возбуждается электромагнитное поле, что вызывает потери энергии на излучение. Помимо этого, есть потери энергии в диэлектрике (см. Диэлектрические потери) и потери за счёт связи с внешними цепями. Отношение энергии, запасённой в О. р., к суммарным потерям в нём за период колебаний наз. добротностью О. р. Чем выше добротность, тем лучше качество О. р.

По аналогии с волноводами типы колебаний в О. р. классифицируются по группам в зависимости от того, имеет ли пространственное распределение электромагнитного поля осевые или радиальные (поперечные) компоненты. Колебания типа Н (или ТЕ) имеют осевую компоненту лишь магнитного поля; колебания типа Е (или ТМ) обладают осевой компонентой только электрич. поля. Наконец, у колебаний типа ТЕМ ни электрическое, ни магнитное поля не имеют осевых компонент. Примером О. р., в к-ром могут возбуждаться колебания ТЕМ-типа, может служить полость между двумя коаксиальными проводящими цилиндрами, ограниченная с торнов плоскими проводящими стенками, перпендикулярными оси цилиндров.

Наиболее распространённым является цилиндрич. О. р. Типы колебаний в цилиндрич. О. р. характеризуют 3 индексами т, п, р, соответствующими числу полуволн электрического или магнитного поля, укладывающихся по его диаметру, окружности и длине (напр., Е_тпр или Н_тпр). Тип колебания (Е или Н) и его индексы определяют структуру электрического и магнитного полей в О. р. (рис. 2). Колебание Нон цилиндрич. О. р. обладает особым свойством: оно безразлично к наличию контакта цилиндрических и торцовых стенок. Магнитные силовые линии этого колебания направлены так (рис. 2, в), что в стенках О. р. возбуждаются только токи, текущие по окружностям цилиндра. Это позволяет делать неизлучающие щели в боковых и торцовых стенках О. р.

Кроме цилиндрич. О. р., применяются О. р. другой формы, напр, в лабораторных устройствах - прямоугольные О. р. (рис. 3,а). Важен О. р. тороидальной формы с ёмкостным зазором (рис. 3,6), применяемый в качестве колебательной системы клистрона. Особенностью осн. типа колебаний такого О. р. является пространственное разделение электрич. и магнитного полей. Электрич. поле локализуется гл. обр. в ёмкостном зазоре, а магнитное - в тороидальной полости. Распределение поля в диэлектрич. О. р. при существенном различии в диэлектрической проницаемости диэлектрика и окружающего пространства близко к распределению поля в металлич. полых резонаторах той же формы. В отличие от полых О. р., поле диэлектрич. резонаторов проникает в окружающее пространство, однако быстро затухает при удалении от поверхности диэлектрика.

Металлич. полые О. р. изготавливают обычно из металлов с высокой электропроводностью (Ag, Си н их сплавы) или покрывают полость изнутри слоем Ag или Аи. О. р. с чрезвычайно высокой добротностью получают из сверхпроводящих металлов (см. Криоэлектроника). Настройка О. р. на определённую часто-

Рис. 2. Простейшие виды колебаний в круглом цилиндрическом полом резонаторе: а - Еою, 6 - Нщ, в - Нои. Сплошными линиями обозначены силовые линии электрического поля, пунктиром - силовые линии магнитного поля. Плотность силовых линий характеризует напряжённость поля. Для колебаний Бою и Нщ плотность линий у оси цилиндра максимальна (пучность), а у его стенок равна нулю (узел). Силовые линии магнитного поля - замкнутые кривые.

Рис. 3: а - прямоугольный полый объёмный резонатор, в котором возбуждён основной тип колебаний Е₁₁₀; сплошные линии - силовые линии электрического поля, пунктир - магнитного поля; б - тороидальный резонатор клистрона; в - резонаторная система магнетрона.

ту производится изменением его объёма путём перемещения стенок или введения в полость О. р. металлич. поршней, пластин и др. настроечных элементов. Связь с внешними цепями осуществляется обычно через отверстия в стенках О. р., с помощью петель, штырей и др. элементов связи. Для диэлектрич. О. р. используются диэлектрики с высокой диэлектрич. проницаемостью (рутил, титанат стронция и др.), имеющие малые диэлектрические потери.

О. р. широко применяются в технике в качестве колебательных систем генераторов (клистронов, магнетронов и др.), фильтров, эталонов частоты, измерительных контуров, а также различных устройств для исследования твёрдых, жидких и газообразных веществ. О. р. применимы для частот 10⁹-10¹¹гц. Для более высоких частот длина волны возбуждаемых в О. р. колебаний становится сравнимой с размерами неизбежных шероховатостей и отверстий в стенках О. р., что приводит к рассеянию электромагнитной энергии. Эти недостатки устраняются в открытых резонаторах, представляющих собой систему зеркал.

Лит.: Б р о и л ь Л., Электромагнитные волны в волноводах и полых резонаторах, пер. с франц., М., 1948; Вайнштейн Л. А., Электромагнитные волны, М., 1957. И. В. Иванов, В. И. Зубков.