ПОДЪЁМНАЯ СИЛА, составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело, направленная перпендикулярно к скорости тела (к скорости центра тяжести тела, если оно движется непоступательно). Возникает П. с. вследствие несимметрии обтекания тела средой. Напр., при обтекании крыла самолёта (рис. 1) частицы среды, обтекающие нижнюю поверхность, проходят за тот же промежуток времени меньший путь, чем частицы, обтекающие верхнюю, более выпуклую поверхность и, следовательно, имеют меньшую скорость. Но, согласно Бернул-ли уравнению, там, где скорость частиц меньше, давление среды больше и наоборот. В результате давление среды на нижнюю поверхность крыла будет больше, чем на верхнюю, что и приводит к появлению П. с.
Несимметричное обтекание крыла можно представить как результат наложения на симметричное течение циркуляционного потока вокруг контура крыла, направленного на более выпуклой части поверхности в сторону течения, что приводит к увеличению скорости, а на менее выпуклой - против течения, что приводит к её уменьшению. Тогда П. с. Y будет зависеть от величины циркуляции скорости Г и, согласно Жуковского теореме, для участка крыла длиной L, обтекаемого плоскопараллельным потоком идеальной несжимаемой жидкости, Y = pvГL, где р - плотность среды, v - скорость набегающего потока.
Поскольку Г имеет размерность [v*l], то П. с. можно выразить равенством Y = cypSv2/2, обычно применяемым в аэродинамике, где S - величина характерной для тела площади (напр., площадь крыла в плане), су - безразмерный коэфф. П. с., зависящий от формы тела, его ориентации в среде и чисел Рейнольдса Re и Маха М. Значение с„ определяют теоретич. расчётом или экспериментально. Так, согласно теории Жуковского, для крыла в плоскопараллельном потоке cу = 2т (а - а0), где а - угол атаки (угол между направлением скорости набегающего потока и хордой крыла), а0 - угол нулевой П. с., т - коэфф., зависящий только от формы профиля крыла, напр., для тонкой изогнутой пластины т = п. В случае крыла конечного размаха l коэфф. т = п/(1 - 2/Х), где Х= l2/S - удлинение крыла.
В реальной жидкости в результате влияния вязкости величина т меньше теоретической, причём эта разница возрастает по мере увеличения относит, толщины профиля; значение угла а0 также меньше теоретического. Кроме того, с увеличением угла а зависимость су от ос (рис. 2), перестаёт быть линейной и величина dcvjda монотонно убывает, становясь равной нулю при угле атаки "кр, к-рому соответствует макс, величина коэфф. П. с.- сymах. Дальнейшее увеличение а ведёт к падению сy вследствие отрыва пограничного слоя от верхней поверхности крыла. Величина сymахимеет существ, значение, т. к. чем она больше, тем меньше скорость взлёта и посадки самолёта.
При больших, но докритич. скоростях, т. е. таких, для к-рых M<Mкр (Мкр -значение числа М набегающего потока, при к-ром вблизи поверхности профиля местные значения числа М = 1), становится существенной сжимаемость газа. Для слабо изогнутых и тонких профилей при малых углах атаки сжимаемость можно приближённо учесть, положив
При сверхзвуковых скоростях характер обтекания существенно меняется. Так, при обтекании плоской пластины у передней кромки на верхней поверхности образуются волны разрежения, а на нижней - ударная волна (рис. 3). В результате давление рн на нижней поверхности пластины становится больше, чем на верхней (рв); возникает суммарная сила, нормальная к поверхности пластины, составляющая к-рой, перпендикулярная к скорости набегающего потока, и есть П. с. Для малых М > 1 и малых а П. с. пластины может быть вычислена по
мула справедлива и для тонких профилей произвольной формы с острой передней кромкой.
Рис. 3. Схема сверхзвукового обтекания пластинки: vB > v1, pB < p1; v2 < vB p2>рв; vн < v1, рн > v1; v3 > vн, p3 < рн.
Лит.: Жуковский Н. Е., О присоединенных вихрях, Избр. соч., т. 2, М.- Л., 1948; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 2 изд., М., 1957; Голубев В. В., Лекции по теории крыла, М.- Л., 1949; Абрамович Г. Н., Прикладная газовая динамика, 2 изд., М., 1953; Ферри А. Аэродинамика сверхзвуковых течений, пер. с англ., М., 1953.
М. Я. Юделович.
Смотреть больше слов в «Большой советской энциклопедии»
составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело, направленная перпендикулярно к скорости тела (к скоро... смотреть
составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело, направленная перпендикулярно к скорости тела (к скоро... смотреть
Подъёмная си́ла проекция главного вектора аэродинамических сил (см. Аэродинамические силы и моменты), приложенных к обтекаемой поверхности тела, на н... смотреть
, составляющая полной силы давления жидкой или газообразной среды на движущееся в ней тело; направлена перпендикулярно скорости движения тела (как правило, вверх). Подъемная сила возникает вследствие различия скоростей обтекания несимметричного тела средой (например, при обтекании потоком воздуха крыла самолета) и обусловленного этим различия давлений (чем выше скорость обтекания, тем ниже давление).... смотреть
подъёмная сила כּוֹחַ הָעִילוּי ז'* * *הנפההעלאההרמהתנופה
forza ascensionale; авиац. forza sostentatrice {portante}, portanza f
геом. сумма аэродинамической подъёмной силы и проекции тяги двигателей на ось, перпендикулярную скорости ЛА и направл. в сторону его условной верх. час... смотреть
{²b'ä:rkraf:t}1. bärkraft isen har dålig bärkraft--лёд не выдержит тяжести
force ascensionnelle [de levage, portante, de poussée], sustentation
lift, aerodynamic lift, lifting force, elevating force
жAuftrieb (m)
lif(ing) force, rising force
Auftrieb m
физ. піднімальна (підіймальна) сила.
elevating power
підніма́льна си́ла, підійма́льна си́ла
f ascensional force
fuerza de elevación
Gärfähigkeit
nonuniform lift
yeast vigor
lift of an airfoil, lift of a wing
(крыла) lift per unit span
transient lift, unsteady lift
transonic lift
Teigtrieb
lift of a thin wing