СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, свойство многих проводников, состоящее в том, что их электрич. сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критич. темп-ры Тк, характерной для данного материала. С. обнаружена у более чем 25 металлич. элементов, у большого числа сплавов и интер-металлич. соединений, а также у нек-рых полупроводников. Рекордно высоким значением Тк (ок. 23 К) обладает соединение Nb3Ge.

Основные явления. Скачкообразное исчезновение сопротивления при понижении темп-ры впервые наблюдал X. Камерлинг-Оннес (1911) на ртути (рис. 1). Он пришёл к выводу, что ртуть при Т = 4,15 К переходит в новое состояние, к-рое вследствие его необычных электрич. свойств может быть названо сверхпроводящим. Несколько позднее Камерлинг-Оннес обнаружил, что электрич. сопротивление ртути восстанавливается при включении достаточно сильного магнитного поля (его наз. критическим магнитным полем Нк). Измерения показали, что падение сопротивления до нуля происходит на протяжении очень узкого, но конечного интервала темп-р.

Рис. 1. Зависимость сопротивления R от температуры Т для ртути (Hg) и для платины (Pt). Ртуть при Г=4,12К переходит в сверхпроводящее состояние. R0°c - значение R при О °С.

Ширина этого интервала для чистых образцов составляет 10-3-10-4 К и возрастает при наличии примесей и др. дефектов структуры.

Отсутствие сопротивления в сверхпроводящем состоянии с наибольшей убедительностью демонстрируется опытами, в к-рых в сверхпроводящем кольце возбуждается ток, практически не затухающий с течением времени. В одном из вариантов опыта используются два кольца из сверхпроводящего металла. Большее из колец неподвижно закрепляется, а меньшее концентрически подвешивается на упругой нити таким образом, что когда нить не закручена, плоскости колец образуют между собой нек-рый угол. Кольца охлаждаются в присутствии магнитного поля ниже темп-ры Тк, после чего поле выключается. При этом в кольцах возбуждаются токи, взаимодействие между к-рыми стремится уменьшить первоначальный угол между плоскостями колец. Нить закручивается, а наблюдаемое постоянство угла закручивания показывает, что токи в кольцах являются незатухающими. Опыты такого рода позволили установить, что сопротивление металла в сверхпроводящем состоянии меньше чем 10-2° ом см (сопротивление чистых образцов меди или серебра составляет ок. 10 9 ом см при темп-ре жидкого гелия). Однако сверхпроводник не является просто идеальным проводником, как это считалось ещё в течение более чем 20 лет после открытия С. Существование значительно более глубокого различия между нормальным и сверхпроводящим состояниями металла стало очевидным, после того как нем. физики В. Мейснер и Р. Оксенфельд (1933) установили, что слабое магнитное поле не проникает в глубь сверхпроводника. Особенно важно, что это имеет место независимо от того, было ли поле включено до или после перехода металла в сверхпроводящее состояние. В отличие от этого, идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен захватывать пронизывающий его магнитный поток. Это различие иллюстрирует рис. 2 (а, б, в), на к-ром схематически изображено распределение поля вблизи односвязного металлич. образца на трёх последовательных этапах опыта: а) образец находится в нормальном состоянии, внешнее поле свободно проникает в глубь металла; б) образец охлаждается ниже Тк, магнитное поле выталкивается из сверхпроводника (верхний рисунок), тогда как в случае идеального проводника распределение поля оставалось бы неизменным (нижний рисунок); в) внешнее поле выключается, при этом исчезает и намагниченность сверхпроводника. В случае идеального проводника поток магнитной индукции через образец сохранил бы свою величину, и картина поля была бы такой же, как у постоянного магнита.

Рис. 2. Распределение магнитного поля около сверхпроводящего шара и около шара с исчезающим сопротивлением (идеальный проводник): а) Т>Тк; б) Т<. Тк, внешнее поле Нвн/= 0; в) Т<ТК, НВн=0.

Выталкивание магнитного поля из сверхпроводящего образца (это явление обычно наз. эффектом Мейснера) означает, что в присутствии внешнего магнитного поля такой образец ведёт себя как идеальный диамагнепшк той же формы с магнитной восприимчивостью x=-1/4п(пи) В частности, если образец имеет форму длинного сплошного цилиндра, а внешнее поле Н однородно и параллельно оси цилиндра, то магнитный момент, отнесённый к единице объёма, будет равен М = = -Н/4п(пи). Это примерно в 105 раз больше по абс. величине, чем удельная намагниченность диамагнитного металла в нормальном состоянии. Эффект Мейснера связан с тем, что при Н < Нк в поверхностном слое сверхпроводящего цилиндра появляется круговой незатухающий ток, сила к-рого как раз такова, что магнитное поле этого тока компенсирует внешнее поле в толще сверхпроводника. Опыт показывает, что в случае больших образцов слабое магнитное поле в условиях эффекта Мейснера проникает в металл на глубину б(дельта) ~ 10-5-10-6 см, именно в этом слое течёт поверхностный ток.

По своему поведению в достаточно сильных полях сверхпроводники подразделяются на две большие группы, т. н. сверхпроводники 1-го и 2-го рода. На рис. 3 и 4 в несколько идеализированной форме изображены кривые намагничивания М(Н), типичные для каждой из этих групп.

Рис. 3. Кривая намагничивания сверхпроводников 1-го рода.

Кривые относятся к случаю длинных цилиндрических образцов, помещённых в поле, параллельное оси цилиндра. При такой геометрии опыта отсутствуют эффекты размагничивания, и картина поэтому является наиболее простой. Начальный прямолинейный участок на этих кривых, где М = -Н/4 п(пи), соответствует интервалу значений Н, на к-ром имеет место эффект Мейснера.

Рис. 4. Кривая намагничивания сверхпроводников 2-го рода.

Как видно из рисунка, дальнейший ход кривых М(Н) для сверхпроводников 1-го и 2-го рода существенно различается.

Сверхпроводники 1-го рода, к-рыми являются все достаточно чистые сверх-проводящие металлич. элементы (за исключением V и Nb), теряют С. при поле Н = Нк, когда поле скачком проникает в металл и он во всём объёме переходит в нормальное состояние. При этом удельный магнитный момент также скачком уменьшается примерно в 105 раз. Кри-тич. полю Нк можно дать простое тер-модинамич. истолкование. При темп-ре Т < Тк и в отсутствии магнитного поля свободная энергия в сверхпроводящем состоянии Fc ниже, чем в нормальном Fн. При включении поля свободная энергия сверхпроводника возрастает на величину Н2/8п(пи), равную работе намагничивания, и при Н = Нк сравнивается с FH (в силу малости магнитного момента в нормальном состоянии F,i практически не изменяется при включении поля). Т. о., поле Нк определяется из условия равновесия в точке перехода:

Критич. поле Нк зависит от темп-ры: оно максимально при Т = 0 и монотонно убывает до нуля по мере приближения к Тк. (Значения Нк для нек-рых сверхпроводников приведены в ст. Сверхпроводники.)

На рис. 5 изображена фазовая диаграмма на плоскости (Я, Т). Заштрихованная область, ограниченная кривой Нк (Т), соответствует сверхпроводящему состоянию. По измеренной зависимости Нк (Т) могут быть рассчитаны все термодинамич. характеристики сверхпроводника 1-го рода. В частности, из формулы (1) непосредственно получается (при дифференцировании по темп-ре) выражение для теплоты фазового перехода в сверх-проводящее состояние:

где S - энтропия единицы объёма. Знак Q таков, что теплота поглощается сверхпроводником при переходе в нормальное состояние. Поэтому если разрушение С. магнитным полем производится при адиабатич. изоляции образца, то последний будет охлаждаться.

Рис. 5. Фазовая диаграмма для сверхпроводников 1-го и 2-го рода.

Скачкообразный характер фазового перехода в магнитном поле (рис. 3) наблюдается только в случае весьма спец. геометрии опыта: длинный цилиндр в продольном поле. При произвольной форме образца и др. ориентациях поля переход оказывается растянутым по более или менее широкому интервалу значений Н: он начинается при Н < Нк и заканчивается, когда поле во всех точках образца превысит Нк.

В этом интервале значений Я сверхпроводник 1-го рода находится в т. н. промежуточном состоянии. Он расслаивается на чередующиеся области нормальной и сверхпроводящей фаз, причём так, что поле в нормальной фазе вблизи границы раздела параллельно этой границе и равно Нк. По мере увеличения поля возрастает доля нормальной фазы и происходит уменьшение магнитного момента образца. Структура расслоения и характер кривой намагничивания существенно зависят от геометрич. факторов. В частности, для пластинки, ориентированной перпендикулярно магнитному полю, расслоение начинается уже в слабом поле, гораздо меньшем, чем Нк. С магнитными свойствами сверхпроводников тесно связаны и особенности протекания в них тока. В силу эффекта Мейснера ток является поверхностным, он сосредоточен в тонком слое, определяемом глубиной проникновения магнитного поля. Когда ток достигает нек-рой критич. величины, достаточной для создания критич. магнитного поля, сверхпроводник 1-го рода переходит в промежуточное состояние и приобретает электрич. сопротивление.

К сверхпроводникам 2-го рода относится большинство сверхпроводящих сплавов. Кроме того, сверхпроводниками 2-го рода становятся и сверхпроводящие металлич. элементы (сверхпроводники 1-го рода) при введении в них достаточно большого количества примесей. Картина разрушения сверхпроводимости магнитным полем является у этих сверхпроводников более сложной. Как видно из рис. 4, даже в случае цилиндрич. образца в продольном поле происходит постепенное уменьшение магнитного момента на протяжении значит. интервала полей от Нк1, когда поле начинает проникать в толщу образца, и до поля Нк2, при к-ром происходит полное разрушение сверхпроводящего состояния. В большинстве случаев кривая намагничивания такого типа является необратимой (наблюдается магнитный гистерезис). Величина гистерезиса очень чувствительна к технологии приготовления образцов, и в нек-рых случаях путём спец. обработки удаётся получить образцы с почти обратимой кривой намагничивания. Поле Нк2 часто оказывается весьма большим, достигая сотен тысяч эрстед (см. статьи Магниты сверхпроводящие и Сверхпроводники). Что же касается термодинамич. критич. поля Нк, определяемого соотношением (1), то оно для сверхпроводников 2-го рода не является непосредственно наблюдаемой характеристикой. Однако его можно рассчитать, исходя из найденных опытным путём значений свободной энергии в нормальном и сверхпроводящем состояниях в отсутствии магнитного поля. Оказывается, что вычисленное таким способом значение Нк попадает в интервал между Нк1 и Нк2. Т. о., проникновение магнитного поля в сверхпроводник 2-го рода начинается уже в поле, меньшем, чем Нк, когда условие равновесия (1) ещё нарушено в пользу сверхпроводящего состояния. Понять это парадоксальное на первый взгляд явление можно, если принять во внимание поверхностную энергию границы раздела нормальной и сверхпроводящей фаз. В случае сверхпроводников 1-го рода эта энергия положительна, так что появление границы раздела приводит к проигрышу в энергии. Это существенно ограничивает степень расслоения в промежуточном состоянии. Аномальные магнитные свойства сверхпроводников 2-го рода можно качественно объяснить, если принять, что в этом случае поверхностная энергия отрицательна. Именно к такому выводу приводит совр. теория сверхпроводимости. При отрицат. поверхностной энергии уже при Н < Нк энергетически выгодным является образование тонких областей нормальной фазы, ориентированных вдоль магнитного поля. Возможность реализации такого состояния сверхпроводника 2-го рода была предсказана А. А. Абрикосовым (1952) на основе теории сверхпроводимости В. Л. Гинзбурга и Л. Д. Ландау. Позднее им же был произведён детальный расчёт структуры этого состояния. Оказалось, что нормальные области зарождаются в форме нитей, пронизывающих образец и имеющих толщину, грубо говоря, сравнимую с глубиной проникновения магнитного поля. При увеличении внешнего поля концентрация нитей возрастает, что и приводит к постепенному уменьшению магнитного момента. Т. о., в интервале значений поля от Нк1 до Нк2 сверхпроводник находится в состоянии, к-рое принято наз. смешанным.

Фазовый переход в сверхпроводящее состояние в отсутствии магнитного поля. Прямые измерения теплоёмкости сверхпроводников при Н = 0 показывают, что при понижении темп-ры теплоёмкость в точке перехода Тк испытывает скачок до величины, к-рая примерно в 2,5 раза превышает её значение в нормальном состоянии в окрестности Тк(рис. 6). При этом теплота перехода Q = 0, что следует, в частности, из формулы (2) (Нк = 0 при Т = Тк). Т. о., переход из нормального в сверхпроводящее состояние в отсутствии магнитного поля является фазовым переходом 2-го рода.

Рис. 6. Скачок теплоёмкости сверхпроводника в точке перехода (Тк) в отсутствии внешнего магнитного поля (Сс и Сн - теплоёмкость в сверхпроводящем и нормальном состояниях).

Из формулы (2) можно получить важное соотношение между скачком теплоёмкости и углом наклона кривой Нк(Т) (рис. 5) в точке Т = Тк:

где Сс и Сн - значения теплоёмкости в сверхпроводящем и нормальном состояниях. Это соотношение с хорошей точностью подтверждается экспериментом. Природа сверхпроводимости. Совокупность экспериментальных фактов о С. убедительно показывает, что при охлаждении ниже Тк проводник переходит в новое состояние, качественно отличающееся от нормального. Исследуя различные возможности объяснения свойств сверхпроводника, особенно эффекта Мейснера, нем. учёные, работавшие в Англии, Г. и Ф. Лондоны (1934) пришли к заключению, что сверхпроводящее состояние является макроскопическим квантовым состоянием металла.

На основе этого представления они создали феноменоло-гич. теорию, объясняющую поведение сверхпроводников в слабом магнитном поле - эффект Мейснера и отсутствие сопротивления. Обобщение теории Лондонов, сделанное Гинзбургом и Ландау (1950), позволило рассмотреть вопросы, относящиеся к поведению сверхпроводников в сильных магнитных полях. При этом было объяснено огромное количество экспериментальных данных и предсказаны новые важные явления. Убедительным подтверждением правильности исходных предпосылок упомянутых теорий явилось открытие эффекта квантования магнитного потока, заключённого внутри сверхпроводящего кольца. Из уравнений Лондонов следует, что магнитный поток в этом случае может принимать лишь значения, кратные кванту потока Фо = hc/e*, где е* - заряд носителей сверхпроводящего тока, h -Планка постоянная, с - скорость света. В 1961 Р. Долл и М. Небауэр и, независимо, Б. Дивер и У. Фейрбенк (США) обнаружили этот эффект. Оказалось, что е* = 2е, где е - заряд электрона. Явление квантования магнитного потока имеет место и в случае упомянутого выше состояния сверхпроводника 2-го рода в магнитном поле, большем, чем Нк1 Образующиеся здесь нити нормальной фазы несут квант потока Фо. Найденная в опытах величина заряда частиц, создающих своим движением сверхпроводящий ток (е* = 2е), подтверждает Купера эффект, на основе к-рого в 1957 Дж. Бардин, Л. Купер и Дж. Шриффер (США) и Н. Н. Боголюбов (СССР) построили последовательную микроскопич. теорию С. Согласно Куперу, два электрона с противоположными спинами при определённых условиях могут образовывать связанное состояние (куперовскую пару). Заряд такой пары равен 2 е. Пары обладают нулевым значением спина и подчиняются Базе - Эйнштейна статистике. Образуясь при переходе металла в сверхпроводящее состояние, пары испытывают т. н. бозе-конденсацию (см. Квантовая жидкость), и поэтому система куперов-ских пар обладает свойством сверхтекучести. Т. о., С. представляет собой сверхтекучесть электронной жидкости. При Т = 0 связаны в пары все электроны проводимости. Энергия связи электронов в паре весьма мала: она равна примерно 3,5 kTK, где k - Больцмана постоянная. При разрыве пары, происходящем, напр., при поглощении кванта электромагнитного поля или кванта звука (фонона), в системе возникают возбуждения. При отличной от нуля темп-ре имеется определённая равновесная концентрация возбуждений, она возрастает с темп-рой, а концентрация пар соответственно уменьшается. Энергия связи пары определяет т. н. щель в энергетич. спектре возбуждений, т. е. минимальную энергию, необходимую для создания отдельного возбуждения. Природа сил притяжения между электронами, приводящих к образованию пар, вообще говоря, может быть различной, хотя у всех известных сверхпроводников эти силы определяются взаимодействием электронов с фононами. Тем не менее развитие теории С. стимулировало интенсивные теоретич. поиски др. механизмов С. В этом плане особое внимание уделяется т. н. нитевидным (одномерным) и слоистым (двумерным) структурам, обладающим достаточно большой проводимостью, в к-рых имеются основания ожидать более интенсивного притяжения между электронами, чем в обычных сверхпроводниках, а следовательно,-и более высокой темп-ры перехода в сверхпроводящее состояние.

Явления, родственные С., по-видимому, могут иметь место и в нек-рых космич. объектах, напр. в нейтронных звёздах.

Практическое применение сверхпроводимости интенсивно расширяется. Наряду с магнитами сверхпроводящими, сверх-проводящими магнитометрами существует ряд др. технич. устройств и измерит. приборов, основанных на использовании различных свойств сверхпроводников (см. Криоэлектроника). Построены сверхпро-водящие резонаторы, обладающие рекордно высокой (до 10‘°) добротностью, сверх-проводящие элементы для ЭВМ, перспективно применение сверхпроводников в крупных электрич. машинах и т. д.

Лит.: Де Жен П., Сверхпроводимость металлов и сплавов, пер. с англ., М., 1968; Линтон Э., Сверхпроводимость, пер. с англ., 2 изд., М., 1971; Сверхпроводимость. Сб. ст., М., 1967; Мендельсон К., На пути к абсолютному нулю, пер. с англ., М., 1971; физический энциклопедический словарь, т. 4, М., 1965, с. 475-82.

Г. М. Элиашберг.




Смотреть больше слов в «Большой советской энциклопедии»

СВЕРХПРОВОДНИКИ →← СВЕРХПРИБЫЛЬ

Синонимы слова "СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ":

Смотреть что такое СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ в других словарях:

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

        свойство многих проводников, состоящее в том, что их электрическое сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критич... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимость ж. эл.superconductivity

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимость сущ., кол-во синонимов: 1 • проводимость (4) Словарь синонимов ASIS.В.Н. Тришин.2013. . Синонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

свойство мн. проводников, состоящее в том, что их электрич. сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критич. темп-... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Еще в древности было отмечено, что агрегатное состояние вещества зависит от внешних условий. Самый яркий и наглядный пример — превращение воды в лед и пар. Впервые газ (аммиак) был сжижен в 1792 году голландским физиком М. ван Марумом. Майкл Фарадей, начиная с 1823 года, перевел в жидкое состояние сразу несколько газов: хлор, сернистый и углекислый газы. Процесс не был сложным, ведь промежуточные газы сжижаются при довольно высокой температуре. Другое дело истинные газы. Прошло более пятидесяти лет, пока удалось перевести их в жидкое состояние. В 1877 году Р. Пикте и Л. Кальете получили жидкий кислород и жидкий азот. В промышленных масштабах сжижение воздуха осуществил немецкий инженер К. Линде только в 1895 году. Теперь, казалось, по уже отработанной схеме легко удастся перевести в жидкое состояние любой другой газ. Но не тут-то было. Действительно, подавляющее большинство газов при расширении охлаждаются. Однако строптивые водород, неон и гелий ведут себя «нечестно» — при расширении они нагреваются. Выход был найден к концу девятнадцатого века. Выяснилось, чтобы получить жидкий водород и гелий, нужно лишь предварительно охладить их до сравнительно низкой температуры. Получить жидкий водород одновременно пытались Ольшевский в Кракове, Камерлинг-Оннес в Голландии и Дьюар в Англии. В этом состязании победил Дьюар: 10 мая 1898 года он получил 20 кубических сантиметров жидкого водорода. Еще через несколько месяцев он сумел получить твердый водород. От абсолютного нуля его отделяло всего 14 градусов. Блестящий ум, великолепное искусство экспериментатора и отменная эрудиция помогли стать Джемсу Дьюару одним из пионеров криогенной техники. Примечательно, что и сам термин (от греческого «kryos» — холод), и знаменитый «сосуд Дьюара» принадлежат ему. Но гелий упорно не хотел покоряться. Лишь 9 июля 1908 года пришло известие, что доктор Хейке Камерлинг-Оннес (1853–1926) из Лейденского университета осуществил сжижение гелия. Интуиции и мастерству Дьюара он противопоставил систему, способности великолепного организатора. Знаменитую лабораторию Камерлинга-Оннеса в Лейдене, директором которой он стал в 29 лет, называют первой моделью научно-исследовательского института XX века. «В конце опыта Камерлинг-Оннес предпринял попытку получить твердый гелий, — пишет Р.Бахтамов. — Это ему не удалось. Не удавалось и потом, когда он дошел до температуры 1,38, а затем и 1,04 градуса Кельвина. Не понимая причины этого странного явления, он, однако, заставил себя отступить и перешел к следующему пункту намеченной программы — к исследованию свойств металлов при гелиевой температуре. Оннес измерил электросопротивление золота, платины и взялся за ртуть. И тут начались неожиданности. 28 апреля 1911 года он сообщил Нидерландской королевской академии, что сопротивление ртути достигло столь малой величины, что „приборы его не обнаружили“. 27 мая сообщение было уточнено: сопротивление ртути падает не постепенно, а резко, скачком, и снижается настолько, что можно говорить об „исчезновении сопротивления“. В статье, опубликованной в марте 1913 года, Оннес впервые употребит термин „сверхпроводимость“. Еще через 11 лет он кое-что начнет понимать в этом странном явлении. Через 50 лет явление будет объяснено, хотя и далеко не полностью. Несколько раз Оннес наблюдал и другое достаточно странное явление — необычно высокую подвижность гелия. Но это уже было настолько неестественно, что Оннес даже не пытался что-то понять. Он продолжал свою линию, двигаясь все ближе к абсолютному нулю. Пользовался он, в сущности, одним методом: чтобы уменьшить давление паров жидкого гелия, ставил все более мощные насосы. В конце концов, Оннес дошел до 0,83 градуса Кельвина. Казалось, это предел. Однако в апреле 1926 года — через два месяца после смерти Камерлинг-Оннеса — американский профессор Латимер, развив идею канадца Уильяма Джиока, предложил новый способ охлаждения — магнитный. В 1956 году Френсис Симон из Оксфорда получил температуру 0,00001 градуса Кельвина, лишь на одну стотысячную градуса выше абсолютного нуля». Удивительно, но лишь спустя тридцать лет с момента сжижения гелия было открыто наиболее экзотическое его свойство — сверхтекучесть, хотя проводились тысячи экспериментов. Но однажды группа канадских ученых все-таки осмелилась привести описание, решительно отказавшись от выводов. «Правильное заключение относительно нового явления, — отметили они, — нетрудно сделать даже студенту первого курса. Но лишь зрелые и опытные физики взяли бы на себя смелость вполне серьезно предположить, что теплопроводность жидкости внезапно увеличивается в миллионы раз». В начале 1938 года журнал «Nature» опубликовал две статьи. Одна из них принадлежала советскому ученому П.Л. Капице, а другая Аллену и Мизенару из Кембриджского университета. Их результаты и выводы совпали: поток жидкого гелия почти совершенно лишен вязкости. Именно Капице принадлежит и ставший общепринятым термин «сверхтекучесть». Поразительно — атомы гелия и свободные электроны металла ведут себя одинаково. Это открытие позволило связать оба явления: сверхпроводимость и сверхтекучесть электронного потока в проводнике. Сверхпроводимость была открыта в начале века, однако только в 1957 году Бардин, Купер и Шрифер сумели дать удовлетворительное объяснение явлению сверхпроводимости, построив теорию, носящую их имя (теория БКШ). «Что же происходит в сверхпроводнике? — спрашивает Редже в своей книге. — Полный ответ на этот вопрос длинен и сложен. Обычно два электрона в пустоте отталкиваются, но в металле положительные заряды ядер экранируют отрицательные заряды электронов, и отталкивание может почти полностью исчезнуть. Во многих случаях экранировка оказывается неполной, и тогда сверхпроводимость не наблюдается. В некоторых случаях решетка сжимается вокруг электрона, создавая, таким образом, облако положительных зарядов, обволакивающее этот электрон и притягивающее другие электроны. Результатом является возникновение незначительного притяжения между электронами. Поскольку это притяжение слабое, оно приводит всего лишь к тому, что электроны передвигаются парами; таким образом, возникает связь, подобная химической, но в тысячи раз слабее. Следовательно, куперовская пара подобна молекуле „двухэлектрона“, а переход в состояние сверхпроводимости можно считать превращением электронного газа в газ, состоящий из таких „молекул“. Аналогичное явление встречается в химии: так, если нагреть двухатомный кислород, он распадается на одиночные атомы, способные вновь объединиться при охлаждении. Электронный газ, движущийся в металле, конденсируется в жидкость из куперовских пар, которую мы и будем называть „конденсатом“. Радиус такой пары равен примерно 300 ангстрем, что намного больше расстояния между соседними атомами (несколько ангстрем). В море, состоящем из куперовских пар, трудно представить себе рябь или волны, длина которых была бы меньше самих пар. Поэтому неоднородности решетки с размерами не больше десятка ангстрем не представляют собой препятствия для течения конденсата, и потери энергии не происходит. Такова основная причина возникновения сверхпроводимости». Сейчас еще трудно представить все последствия этого открытия. Эффект сверхпроводимости уже успешно используется в скоростных японских поездах «Маглев». «Созданы и работают сверхпроводящие магнитные системы с уникальными характеристиками, — пишет Р.Бахтамов. — Фирма „Локхид“, например, построила электромагнит, который весит 85 килограммов и дает магнитное поле 15 тысяч эрстед. Крупнейшие сверхпроводящие магниты с полем 30–40 тысяч эрстед и размером порядка 4 метра уже работают в ряде ускорительных лабораторий Европы и Америки, созданы магниты с полем до 170 тысяч эрстед. Ведутся работы по созданию крупнейших электрических машин — турбо- и гидрогенераторов со сверхпроводящими системами возбуждения. Сверхпроводники открывают совершенно новые возможности при создании вычислительных машин. Ток в сверхпроводящих системах — идеальное запоминающее устройство, способное хранить колоссальное количество данных и выдавать их с фантастической скоростью… Уже получены сплавы, сохраняющие сверхпроводимость при 18–20 градусах Кельвина. Создание вещества, которое обладало бы свойствами при температуре хотя бы в 100 градусов Кельвина, привело бы к революции в электротехнике. Современная наука считает, что задача реальна, а последствия ее решения определят одним словом — фантастические».... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬcостояние, в которое при низкой температуре переходят некоторые твердые электропроводящие вещества. Сверхпроводимость была обнаружена во многих металлах и сплавах и в некоторых полупроводниковых и керамических материалах, число которых все возрастает. Два из наиболее удивительных явлений, которые наблюдаются в сверхпроводящем состоянии вещества, - исчезновение электрического сопротивления в сверхпроводнике и выталкивание магнитного потока (см. ниже) из его объема. Первый эффект интерпретировался ранними исследователями как свидетельство бесконечно большой электрической проводимости, откуда и произошло название сверхпроводимость.Исчезновение электрического сопротивления может быть продемонстрировано возбуждением электрического тока в кольце из сверхпроводящего материала. Если кольцо охладить до нужной температуры, то ток в кольце будет существовать неограниченно долго даже после удаления вызвавшего его источника тока. Магнитный поток - это совокупность магнитных силовых линий, образующих магнитное поле. Пока напряженность поля ниже некоторого критического значения, поток выталкивается из сверхпроводника, что схематически показано на рис. 1.Твердое тело, проводящее электрический ток, представляет собой кристаллическую решетку, в которой могут двигаться электроны. Решетку образуют атомы, расположенные в геометрически правильном порядке, а движущиеся электроны - это электроны с внешних оболочек атомов. Поскольку поток электронов и есть электрический ток, эти электроны называются электронами проводимости. Если проводник находится в нормальном (несверхпроводящем) состоянии, то каждый электрон движется независимо от других. Способность любого электрона перемещаться и, следовательно, поддерживать электрический ток ограничивается его столкновениями с решеткой, а также с атомами примесей в твердом теле. Чтобы в проводнике существовал ток электронов, к нему должно быть приложено напряжение; это значит, что проводник имеет электрическое сопротивление. Если же проводник находится в сверхпроводящем состоянии, то электроны проводимости объединяются в единое макроскопически упорядоченное состояние, в котором они ведут себя уже как "коллектив"; на внешнее воздействие реагирует также весь "коллектив". Столкновения между электронами и решеткой становятся невозможными, и ток, однажды возникнув, будет существовать и в отсутствие внешнего источника тока (напряжения). Сверхпроводящее состояние возникает скачкообразно при температуре, которая называется температурой перехода. Выше этой температуры металл или полупроводник находится в нормальном состоянии, а ниже ее - в сверхпроводящем. Температура перехода данного вещества определяется соотношением двух "противоположных сил": одна стремится упорядочить электроны, а другая - разрушить этот порядок. Например, тенденция к упорядочиванию в таких металлах, как медь, золото и серебро, столь мала, что эти элементы не становятся сверхпроводниками даже при температуре, лежащей лишь на несколько миллионных кельвина выше абсолютного нуля. Абсолютный нуль (0 К, -273,16? С) - это нижняя граница температуры, при которой вещество теряет все свое тепло. Другие металлы и сплавы имеют температуры перехода в диапазоне от 0,000325 до 23,2 К (см. таблицу). В 1986 были созданы сверхпроводники из керамических материалов с необычайно высокой температурой перехода. Так, для образцов керамики YBa2Cu3O7 температура перехода превышает 90 К (см. также ТЕПЛОТА).Сверхпроводящее состояние физики называют макроскопическим квантово-механическим состоянием. Квантовая механика, которой обычно пользуются для описания поведения вещества в микроскопическом масштабе, здесь применяется в макроскопическом масштабе. Именно то обстоятельство, что квантовая механика здесь позволяет объяснить макроскопические свойства вещества, и делает сверхпроводимость столь интересным явлением.Открытие. Очень много сведений о металле дает соотношение между внешним напряжением и вызванным им током. Вообще говоря, это соотношение имеет вид равенства V/I = R, где V - напряжение, I - ток, а R - электрическое сопротивление. Согласно этому закону (закону Ома), электрический ток пропорционален напряжению при любом значении величины R, которая является коэффициентом пропорциональности. См. также ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ.Сопротивление обычно не зависит от тока, но зависит от температуры. Получив в 1908 жидкий гелий, Г.Камерлинг-Оннес из Лейденского университета (Нидерланды) стал измерять сопротивление чистой ртути, погруженной в жидкий гелий, и обнаружил (1911), что при температурах жидкого гелия сопротивление ртути падает до нуля. Позднее было установлено, что многие другие металлы и сплавы тоже становятся сверхпроводящими при низких температурах.Следующее важное открытие было сделано в 1933 немецким физиком В.Мейсснером и его сотрудником Р.Оксенфельдом. Они обнаружили, что если цилиндрический образец поместить в продольное магнитное поле и охладить ниже температуры перехода, то он полностью выталкивает из себя магнитный поток. Эффект Мейсснера, как назвали это явление, был важным открытием, поскольку благодаря ему физикам стало ясно, что сверхпроводимость - квантово-механическое явление. Если бы сверхпроводимость заключалась только в исчезновении электрического сопротивления, то ее можно было пытаться объяснить законами классической физики.См. также:СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ: СВОЙСТВА СВЕРХПРОВОДНИКОВСВЕРХПРОВОДИМОСТЬ: ТЕОРИИ СВЕРХПРОВОДИМОСТИСВЕРХПРОВОДИМОСТЬ: ПРИМЕНЕНИЯ... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Термин сверхпроводимость Термин на английском superconductivity Синонимы Аббревиатуры Связанные термины эффект Джозефсона Определение явление ... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводи́мость физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определённой критической температур... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Сверхпроводи́мость - физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определённой критической температуры Тк, состоящее в скачкообразном исчезновении (обращении в нуль) электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объёма образца (Мейснера эффект). Открыта в 1911 г. голландским физиком Х. Каммерлинг-Оннесом в опытах с ртутью. Позднее сверхпроводимость удалось обнаружить у многих металлов (свинца, алюминия, тантала, ниобия), металлических сплавов, химических соединений, у некоторых полупроводников и полимеров. Такие материалы называют сверхпроводниками. К сверхпроводникам относятся ок. половины металлов (напр., Al, Тк = 1.2 К; Pb, Тк = 7.2 К), несколько сотен сплавов (напр., Ni - Ti, Тк = 9.8 К), в т. ч. интерметаллические соединения (напр., Nb₃ Ge, Тк = 23 К), многие полупроводники (напр., GeTe, Тк = 0.17 К). Критическая температура традиционных сверхпроводников находится в пределах 0.1-23 К. В 1986- 87 гг. открыты высокотемпературные оксидные сверхпроводники (VBa₂Cu₃ O7 и др.) с Тк ≈100 К. Предполагается получение соединений с критической температурой, близкой к 300 К. Практическое применение сверхпроводимости ведётся при разработке сверхмощных магнитных систем и накопителей энергии, ускорителей заряженных частиц, силовых кабелей и трансформаторов большой мощности для систем централизованного распределения энергии, а также усилителей и измерительных устройств с низким уровнем собственных шумов. В сверхпроводниковых интегральных схемах активные элементы и электрические соединения выполнены из сверхпроводников. Перспективность сверхпроводниковых интегральных схем обусловлена высокой скоростью переключения, низ ким уровнем рассеиваемой мощности их активных элементов, способностью хранить информацию при отключении электрического питания. Использование сверхпроводниковых интегральных схем в цифровой вычислительной технике, информационно-измерительных системах, приборостроении и метрологии позволяет создавать принци_ пиально новые системы со значительно более высокими характеристиками.... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Ост Осот Осоед Осов Осмотр Осмос Осип Осетр Осесть Орь Орхит Ортопед Ортодром Орт Орс Орех Орест Ореид Ордер Оптом Опт Опрос Опорос Опор Опись Опистод Ооо Омет Одр Одометр Одеть Одессит Одер Овод Овить Овист Овир Овес Мтс Мсье Мпс Мохов Мохер Мох Мотор Мотив Мот Мосье Мостовье Мост Морс Морось Моросить Моро Морис Мореходство Мореход Мордотреп Мор Мопс Мопед Моп Моос Моир Модест Митродор Мисхор Мистер Мисс Мис Мирт Мироедство Мироед Миро Мир Миот Миосепт Мио Мид Мехи Мех Метро Метр Метоп Метод Метис Месть Место Мести Мессир Мессидор Месиво Мес Мерс Мерить Медь Медосос Медио Мед Мвт Мвд Итр Исход Истод Иссоп Испод Исповедь Исеть Ирод Ирмос Ипс Иох Иов Импост Импортер Импорт Иметь Идо Ехор Ехидство Есь Есть Ерь Европ Евро Евр Дрс Дрот Дросс Дромос Дром Древо Дот Досье Доспех Доспеть Досмотр Досев Допрос Допить Допеть Доп Домрист Домовито Домер Дом Доесть Доворот Довестись Довести Дмсс Дмитр Дит Дист Дирхем Диптер Диоптр Диметр Димер Дим Диво Див Деть Десть Деспот Дерьмо Дерть Дер Депорт Депо Деп Демос Деист Девство Двор Двоить Дверь Входимость Вход Втроем Втрое Всход Все Врио Врид Вред Впрост Впредь Впить Восход Востро Воспеть Ворье Ворсит Ворс Ворох Ворот Вор Вопрос Водомет Водомер Водоем Водить Вод Вовсе Вмс Вихрь Вихор Витье Вить Вит Вист Вис Вип Вие Видеть Видеопросмотр Видео Вид Виво Вивер Вехист Ветров Вето Ветвь Весь Весть Вестись Вести Вест Весомость Весомо Вес Верховод Верхи Верх Вертодром Верп Верист Верди Верд Вервь Вепс Вепрь Ведро Ведомство Ведомость Ведомо Веди Вдох Вдеть Вдвоем Вдвое Ввс Остер Остров Вводимость Ось Отво Оторв Отповедь Отпор Вверх Ввести Ввестись Ввить Оторопь Отвод Ввод Отвес Ость Остро Острие Ввосьмеро... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

[superconductivity] — состояние многих материалов, переход в которое характеризуется тем, что их электрическое сопротивление скачком уменьшается до нуля при охлаждении их до некоторой температуры, называемой критической температурой, характерной для данного материала. Первый сверхпроводник открыл голландский физик X.Камерлинг Оннес в 1911 г., измерив электросопротивление ртути и обнаружив, что при T<sub>к</sub> = 4,15 К оно скачкообразно уменьшается и ниже этой температуры становится равным нулю. Достаточно сильное магнитное поле разрушает сверхпроводимое состояние. Магнитное поле, вызывающие при данной температуре переход вещества из сверхпроводниковое состояние в нормальнольное называется критическим магнитным полем (H<sub>к</sub>). Величина H<sub>к</sub> растет с понижением температуры. Сверхпроводимостью обладают около 30 металлов, многие интерметаллические, неорганические и органические соединения. T<sub>к</sub> сверхпроводников, откр. до 1986 г., &lt; 25 К. Открытие австрийскими физиками Г. Беднорцем и К. Мюллером в 1986 г. сверхпроводников на основе сложных оксидов меди и развитие их исследований позволило синтезировать сверхпроводники, T<sub>к</sub> которых &gt; 100 К, и реально рассматривать возможное применение технических систем, где в качестве криогента используется жидкий азот.<br><br>... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

1) Орфографическая запись слова: сверхпроводимость2) Ударение в слове: сверхпровод`имость3) Деление слова на слоги (перенос слова): сверхпроводимость4)... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

явление исчезновения электрич. сопротивления нек-рых металлов, сплавов и хим. соединений при темп-pax T=< Tк, где Гк - характерная для данного в-ва т. ... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

• сверхпроводимость f english: superconductivity deutsch: Supraleitfähigkeit f , Supraleitung f français: superconductivité f , superconductibi... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, физическое явление, наблюдаемое в некоторых металлах и сплавах при охлаждении их ниже критической температуры Tкр и состоящее в исчезновении электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца (Мейснера эффект). Открыта голландским физиком Х. Камерлинг-Оннесом в 1911; теория создана в 1967. При переходе в сверхпроводящее состояние в образце образуются связанные пары электронов (эффект Купера). У классических сверхпроводников (Pb, Al, Tl, Nb) Tкр&lt;24 К. Сверхпроводимость используют для создания сильных магнитных полей (сверхпроводящий магнит), в ускорителях заряженных частиц и др. Сверхпроводимость перспективна для создания силовых кабелей и трансформаторов большой мощности и других целей электроэнергетики. <br>... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

, физическое явление, наблюдаемое в некоторых металлах и сплавах при охлаждении их ниже критической температуры Tкр и состоящее в исчезновении электрич... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж.superconductivity- d-волновая сверхпроводимость- бесщелевая сверхпроводимость- биполяронная сверхпроводимость- возвратная сверхпроводимость- высокоте... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

физ. явление, наблюдаемое у нек-рых в-в (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определ. критич. темп-ры Тк и состоящее в обращении в нуль электрич. ... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определенной критической температуры Тк и состоящее в обращении в нуль электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца (Мейснера эффект). Сверхпроводимость открыта Х. Камерлинг-Оннесом (1911) в Hg. Теория создана в 1967. Переход в сверхпроводящее состояние связан с образованием куперовских пар электронов (см. Купера эффект). Механизм сверхпроводимости у т. н. высокотемпературных сверхпроводников (с Тк 100К) пока неизвестен.<br><br><br>... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ - физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определенной критической температуры Тк и состоящее в обращении в нуль электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца (Мейснера эффект). Сверхпроводимость открыта Х. Камерлинг-Оннесом (1911) в Hg. Теория создана в 1967. Переход в сверхпроводящее состояние связан с образованием куперовских пар электронов (см. Купера эффект). Механизм сверхпроводимости у т. н. высокотемпературных сверхпроводников (с Тк 100К) пока неизвестен.<br>... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ , физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определенной критической температуры Тк и состоящее в обращении в нуль электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца (Мейснера эффект). Сверхпроводимость открыта Х. Камерлинг-Оннесом (1911) в Hg. Теория создана в 1967. Переход в сверхпроводящее состояние связан с образованием куперовских пар электронов (см. Купера эффект). Механизм сверхпроводимости у т. н. высокотемпературных сверхпроводников (с Тк 100К) пока неизвестен.... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определенной критической температуры Тк и состоящее в обращении в нуль электрического сопротивления постоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца (Мейснера эффект). Сверхпроводимость открыта Х. Камерлинг-Оннесом (1911) в Hg. Теория создана в 1967. Переход в сверхпроводящее состояние связан с образованием куперовских пар электронов (см. Купера эффект). Механизм сверхпроводимости у т. н. высокотемпературных сверхпроводников (с Тк 100К) пока неизвестен.... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

приставка - СВЕРХ; приставка - ПРО; корень - ВОД; суффикс - ИМ; суффикс - ОСТЬ; нулевое окончание;Основа слова: СВЕРХПРОВОДИМОСТЬВычисленный способ обр... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

- физическое явление, наблюдаемое у некоторых веществ(сверхпроводников) при охлаждении их ниже определенной критическойтемпературы Тк и состоящее в обращении в нуль электрического сопротивленияпостоянному току и в выталкивании магнитного поля из объема образца(Мейснера эффект). Сверхпроводимость открыта Х. Камерлинг-Оннесом (1911) вHg. Теория создана в 1967. Переход в сверхпроводящее состояние связан собразованием куперовских пар электронов (см. Купера эффект). Механизмсверхпроводимости у т. н. высокотемпературных сверхпроводников (с Тк 100К)пока неизвестен.... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

"...Сверхпроводимость - явление, заключающееся в том, что электрическое сопротивление некоторых материалов исчезает при уменьшении их температуры ниже ... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, электрическое свойство металлов и их сплавов, охлажденных до очень низких температур. В сверхпроводящей цепи электрический ток течет... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

скачкообразное исчезновение электрического сопротивления некоторых материалов при очень низких абсолютных температурах, называемых критическими (у ртути 4,15 К, свинца 7,2 К, алюминия 1,2 К). Другой эффект сверхпроводимости — эффект Мейснера-Оксенфельда, вытеснение магнитного поля из сверхпроводника. Начала современного естествознания. Тезаурус. — Ростов-на-Дону.В.Н. Савченко, В.П. Смагин.2006. Синонимы: проводимость... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Superconductivity — Сверхпроводимость. Свойство многих металлов, сплавов, соединений, оксидов и органических материалов, у которых при температурах, близких к абсолютному нулю исчезает удельное электрическое сопротивление, и они становятся сильно диамагнитными. (Источник: «Металлы и сплавы. Справочник.» Под редакцией Ю.П. Солнцева; НПО "Профессионал", НПО "Мир и семья"; Санкт-Петербург, 2003 г.)... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

1. Явление, заключающееся в том, что электрическое сопротивление некоторых материалов исчезает при уменьшении их температуры ниже некоторого критического значения, зависящего от материала и от магнитной индукции Употребляется в документе: ГОСТ Р 52002-2003 Электротехника. Термины и определения основных понятий Телекоммуникационный словарь.2013. Синонимы: проводимость... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Сверхпроводимость – явление скачкообразного падения до нуля электросопротивления некоторых веществ при низких температурах. [Блюм Э. Э. Словарь о... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводи́мость, сверхпроводи́мости, сверхпроводи́мости, сверхпроводи́мостей, сверхпроводи́мости, сверхпроводи́мостям, сверхпроводи́мость, сверхпроводи́мости, сверхпроводи́мостью, сверхпроводи́мостями, сверхпроводи́мости, сверхпроводи́мостях (Источник: «Полная акцентуированная парадигма по А. А. Зализняку») . Синонимы: проводимость... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Ударение в слове: сверхпровод`имостьУдарение падает на букву: иБезударные гласные в слове: сверхпровод`имость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводи'мость, сверхпроводи'мости, сверхпроводи'мости, сверхпроводи'мостей, сверхпроводи'мости, сверхпроводи'мостям, сверхпроводи'мость, сверхпроводи'мости, сверхпроводи'мостью, сверхпроводи'мостями, сверхпроводи'мости, сверхпроводи'мостях... смотреть

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж, физ. aşırı iletkenlikСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

(3 ж), Р., Д., Пр. сверхпроводи/мостиСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж физ.Supraleitfähigkeit fСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

super conductivity, superconductivity* * *сверхпроводи́мость ж.superconductivityСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж. superconduttività f, superconduzione f

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимостьמוֹלִיכוּת-עַל נ'Синонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

f.superconductivityСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

жsupercondutibilida de f, supercondutividade fСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж. supraconductibilité f

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Начальная форма - Сверхпроводимость, винительный падеж, слово обычно не имеет множественного числа, единственное число, женский род, неодушевленное

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж. физ.superconductividad f

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Superleitfähigkeit, Superleitung, Supraleitfähigkeit, Supraleitung, Überleitfähigkeit, Überleitung, Überkonduktivität

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сущ. жен. роданадпровідність

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж.supraconductibilité fСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпровод'имость, -иСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

superconductibilité, supraconductibilité, surconductibilité, superconductivité, supraconductivité

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимость ж физ. Supraleitfähigkeit fСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

superconductivityСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимостьСинонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

звышправоднасць, -ці- сверхпроводимость высокотемпературная ВТСП- сверхпроводимость высокотемпературная

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

superconductibilité, superconductivité, supraconduction, supraconductivité, surconductibilité

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

〔名词〕 超导性Синонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж. физ. superconduttivita Итальяно-русский словарь.2003. Синонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Superleitfähigkeit, Supraleitfähigkeit

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

физ. надпрові́дність, -ності Синонимы: проводимость

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимость сверхпровод`имость, -и

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

физ. звышправоднасць, жен.

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Superleitfähigkeit, Supraleitfähigkeit

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

сверхпроводимость фавқунноқилият

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

ж физ.гадәттән тыш үткәрүчәнлек

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

звышправоднасць, -ці

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

асқын өткізгіштік

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

асқын өткізгіштік

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

аса өткізгіштік

СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ

Звышправоднасць

T: 193