ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП, общее положение статистической физики, согласно к-рому любой микроскопич. процесс в равновесной системе протекает с той же скоростью, что и обратный ему.
Когда система, состоящая из большого числа частиц, находится в равновесии, постоянными во времени остаются лишь физ. величины, относящиеся к системе в целом (они наз. термодинамическими величинам и). В то же время составляющие систему отдельные микрочастицы меняют своё состояние: в равновесной системе происходят столкновения частиц (атомов, молекул и др.), могут протекать хим. реакции и т. п. Конечно, чтобы равновесие сохранялось, наряду с любым таким микропроцессом должен осуществляться и обратный ему
(т. к., действуя лишь в одном направлении, микропроцесс может привести к изменению состояния системы в целом). Д. р. п. утверждает, что скорость любого микропроцесса (число происходящих за 1 сек событий этого микропроцесса) совпадает в состоянии равновесия со скоростью обратного ему процесса. Скорость при этом трактуется статистически -как среднее по большому числу одинаковых микропроцессов.
В квантовой теории Д. р. п. состоит в равенстве вероятностей прямого и обратного процессов. Этими процессами могут быть квантовые переходы, реакции между элементарными частицами и т. д.
Связывая характеристики прямого и обратного процессов, Д. р. п. имеет важное прикладное значение. В нек-рых случаях наблюдать один из этих процессов значительно легче, чем второй. Иногда один из процессов поддаётся более простому определению. Напр., легко измерить вероятность фотоионизации атома (выбивания электрона под действием излучения). Скорость этого процесса, так же как и обратного ему процесса рекомбинации, легко выразить через соответствующие вероятности процессов. Т. о., Д. р. п. позволяет вычислить вероятность рекомбинации.
Большое применение Д. р. п. находит в физич. и химич. кинетике (так, именно на Д. р. п. основан действующих масс закон). В. П. Павлов.
Смотреть больше слов в «Большой советской энциклопедии»
общее положение статистической физики (См. Статистическая физика), согласно которому любой микроскопический процесс в равновесной системе проте... смотреть
вхимической кинетике, связывает кинетич. характеристики прямого и обратного микроскопич. процессов (квантового перехода или элементарной хим. р-ции), происходящих при соударениях частиц (атомов, молекул). В рамках динамич. описания системы взаимодействующих частиц, при к-ром вероятность процесса определяется энергией каждой частицы, изменение энергии при соударениях характеризуется сечением перехода или сечением р-ции (см. <i>Столкновений теория</i>).Переходы частицы из начального квантового состояния а в конечное bи обратно происходят при определенных значениях энергии относит. движения частиц (соотв. <i><e>a<sub>t</sub></e></i> и <i><e>b<sub>t</sub></e></i>). Внутр. энергия частицы в обоих рассматриваемых состояниях (соотв.<i> Е <sub> а</sub></i> и E<sub>b</sub>) связана с <i><e>a<sub>t</sub></e></i> и <i><e>b<sub>t</sub></e></i> законом сохранения: <br> <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/b8865ae4-a4aa-4e3a-8f6d-64a6e89a2b2e" alt="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №1" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №1"> <br> Д. р. п. устанавливает след. соотношение между сечениями <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/feb7e01e-f2ee-4e58-b3ce-728d8db30d5e" alt="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №2" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №2"> и <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/9c696902-8fa0-4314-94aa-47de02774a60" alt="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №3" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №3"> прямого и обратного переходов: <br> <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/121a8a7a-ed80-4f81-815b-4efb8b5218a3" alt="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №4" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №4"> <br> где m<sub>a</sub> и m<sub>b </sub>- приведенные массы сталкивающихся частиц, <i><g><sub> а</sub></g></i> и <i><g><sub>b</sub></g></i>- статистич. веса состояний (кратность вырождения). В такой форме Д. р. п. выводится из законов механики на основе обратимости ур-ний движения частиц при изменении знака времени. В рамках статистич. описания системы как макроскопически наблюдаемого ансамбля частиц рассматриваются распределения частиц по их квантовым состояниям и энергиям до и после соударения. Д. р. п. устанавливает соотношение между константами скорости прямой и обратной р-ций (соотв. <i> к <sub> аb</sub></i> и <i> к <sub>bа</sub></i>).<i></i> В частности, если имеет место максвелловское распределение частиц по скоростям (или энергиям поступат. движения), определяемое абс. т-рой Т, то <br> <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/01b01ddb-1423-4a27-be98-617cd9c8bfb4" alt="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №5" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП фото №5"> <br> где k - постоянная Больцмана. В результате р-ций в системе устанавливается равновесное максвелл-болъцмановское распределение частиц по энергиям для всех степеней свободы взаимодействующих частиц в процессе тепловой релаксации. После установления такого равновесия отношение макроскопич. констант скорости ки <i> к'</i> прямой и обратной р-ций равно константе равновесия К(Т): <p> <i> к/к' = К(Т).</i>(4) </p> <p> В форме (4) Д. р. п. позволяет в отсутствие хим. равновесия рассчитывать константу скорости прямой р-ции по константе скорости обратной р-ции и известной константе равновесия. Часто при формулировке Д. р. п. принимают в качестве исходного предположение о равенстве скоростей прямого и обратного процессов при равновесии и получают соотношение типа (3). Однако при таком подходе остается нераскрытым смысл Д. р. п. на динамич. уровне рассмотрения системы. Между тем для неравновесных р-ций, когда нельзя однозначно определить т-ру системы, Д. р. п. может быть использован только в виде соотношения типа (2). <i> Лит.</i> см. при статьях <i> Динамика элементарного акта, Неравновесная химическая кинетика. Е. Е. Никитин.</i> </p> <p><br></p>... смотреть
общее положение статистической физики, согласно к-рому любой микропроцесс в равновесной системе протекает с той же скоростью, что и обратный ем... смотреть
общее положение статистической физики, согласно к-рому любой микропроцесс в равновесной системе протекает с той же скоростью, что и обратный ему. Широк... смотреть
ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП, утверждает, что при статистическом равновесии любой микроскопический процесс протекает с той же вероятностью, что и обратный ему процесс.<br><br><br>... смотреть
ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП - утверждает, что при статистическом равновесии любой микроскопический процесс протекает с той же вероятностью, что и обратный ему процесс.<br>... смотреть
ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП , утверждает, что при статистическом равновесии любой микроскопический процесс протекает с той же вероятностью, что и обратный ему процесс.... смотреть
ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП, утверждает, что при статистическом равновесии любой микроскопический процесс протекает с той же вероятностью, что и обратный ему процесс.... смотреть
утверждает, что при статистич. равновесии любой микроскопич. процесс протекает с той же вероятностью, что и обратный ему процесс.
- утверждает, что при статистическомравновесии любой микроскопический процесс протекает с той же вероятностью,что и обратный ему процесс.