ФЕРРИМАГНЕТИКИ

ФЕРРИМАГНЕТИКИ, вещества, в к-рых при темп-pax ниже Кюри точки существует ферримагнитное упорядочение магнитных моментов ионов (см. Ферримагнетизм). Большинство Ф.- это ионные кристаллы, содержащие магнитные ионы различных элементов или одного элемента, но либо имеющие разную валентность, либо находящиеся в разных кристаллография, позициях. Наиболее обширный класс хорошо изученных Ф. образуют ферриты. Из других ферри-магнитных кристаллов следует отметить группу гексагональных двойных фторидов (RbNiF₃, CsNiF₃, TlNiF₃, CsFeF₃), особенно интересных тем, что они являются прозрачными в оптич. области. К Ф. принадлежит также ряд сплавов и интерметаллич. соединений. В большинстве случаев это - вещества, содержащие атомы редкоземельных элементов. В частности, особый интерес представляет соединение типа RMe₅, где R - редкоземельный ион, Me - ион группы железа (напр., GdCo₅; см. Магнит постоянный).

Ф. применяются в качестве сердечников высокочастотных контуров в радиотехнике, невзаимных элементов в СВЧ-технике, элементов памяти в ЭВМ и для создания постоянных магнитов.

Лит. см. при статьях Ферримагнетизм, Ферриты. А. С. Боровик-Романов.

одна из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется как резкое возрастание поглощения фер-римагнетиком энергии электромагнитного излучения при определённых (резонансных) значениях частоты v и определённой напряжённости приложенного (внешнего) магнитного поля Но. Наличие в ферримагнетиках неск. магнитных подрешёток (см. Ферримагнетизм) приводит к существованию неск. ветвей Ф. р. Ветви Ф. р. соответствуют возбуждению резонансных колебаний векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и относительно вектора Но. Низкочастотная ветвь Ф. р. соответствует возбуждению прецессии вектора результирующей намагниченности образца J в эффективном поле Н_Эф, к-рое определяется внеш. полем, полями анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит таким образом, что не нарушается антипараллельность подрешёток; тогда v = у_эфН_эф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса и поэтому в науч. лит-ре часто пользуются только этим термином для описания как ферро-, гак и ферримагнитного резонанса. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения -у_эф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подре-шётками, имеющими намагниченности M₁и М₂, у_эф = (М₁ - М₂)/(M₁/у₁- - M₂/y₂) (здесь у₁ и у₂ - магнитомеха-нич. отношения для подрешёток).

Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда называют обменными ре-зонансами. Их частоты пропорциональны обменным полям, действующим между подрешётками: v = yаJ, где а - константа обменного взаимодействия. Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне электромагнитного спектра. Более сложным и менее изученным является вопрос о Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также вопрос о Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при к-рой суммарная намагниченность образца равна нулю).

Лит. см. при ст. Ферримагнетизм.

А. С. Боровик-Романов.