ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ЁМКОСТЬ

ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ЁМКОСТЬ, характеристика проводника, количеств, мера его способности удерживать электрич. заряд. В электростатич. поле все точки проводника имеют один и тот же потенциал ф. Потенциал ф (отсчитываемый от нулевого уровня на бесконечности) пропорционален заряду q проводника (т. е. отношение q к ф не зависит от q). Это позволяет ввести понятие Э. ё. (С) уединённого проводника, к-рая равна отношению заряда проводника к потенциалу: С = <7/ф. Т. о., чем больше Э. ё., тем больший заряд может накопить проводник при данном ф. Э. ё. определяется геом. размерами проводника, его формой и электрич. свойствами окружающей среды (её диэлектрической проницаемостью) и не зависит от материала проводника. В частности, Э. ё. проводящего шара в вакууме в системе СГСЕ равна его радиусу. Наличие вблизи проводника др. тел изменяет его Э. ё., т. к. потенциал проводника зависит и от электрич. полей, создаваемых наведёнными в окружающих телах зарядами вследствие явления индукции электростатической.

В СГС системе единиц Э. ё. измеряется в сантиметрах, а в Международной системе единиц (СИ) - в фарадах: 1 ф = 9*10¹¹ см.

Понятие Э. ё. относится не только к одному проводнику, но и к системе проводников, в частности к системе двух проводников, разделённых тонким слоем диэлектрика, - конденсатору электрическому. Э. ё. конденсатора (взаимная ёмкость его обкладок): С = q/(ф₁ - ф₂), где q - заряд одной из обкладок (заряд второй обкладки равен - q), a ф₁ - ф₂ - разность потенциалов между обкладками. Э. ё. конденсатора практически не зависит от наличия окружающих тел и может достигать очень большой величины при малых геом. размерах конденсаторов.

Лит.: Т а м м И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976, гл. 1; К а л а пиикое С. Г., Электричество, 3 изд., М., 1970 (Общий курс физики, т. 2), гл. 4.

Г. Я. Мякишев.